, Россия
УДК 62 Инженерное дело. Техника в целом. Транспорт
ГРНТИ 27.35 Математические модели естественных наук и технических наук. Уравнения математической физики
Целью статьи является исследование процесса теплового контроля колодочных тормозов с точки зрения оценки влияния ориентации инфракрасной оптики на получаемые результаты контроля. Исследование проведено методом компьютерного имитационного моделирования. Впервые получены расчетные осциллограммы изменения теплового сигнала при различных вариантах ориентации оптики на объект контроля. На основе расчетных данных сделан вывод о рациональной ориентации оптики.
тепловой контроль, диагностика, колодочные тормоза, температура, термомеханические повреждения, имитационное моделирование
Введение
Стратегией развития железнодорожного транспорта до 2030 года [1] в качестве одного из ключевых моментов социально-экономического роста страны выделена необходимость повышения безопасности функционирования железнодорожного транспорта. Одним из важнейших условий её обеспечения является надежная работа ходовых частей подвижного состава железных дорог и, в частности, их тормозных систем. Особую актуальность этому вопросу придаёт направленность железнодорожной отрасли на увеличение нагрузок на ось грузовых вагонов до 27-30 тс, повышения их максимальных скоростей движения до 140 км/ч и, как следствие, увеличение тепловой нагруженности элементов тормозных систем. Повышаются и требования к сроку службы подвижного состава – Стратегией установлено требование по увеличению ресурса ободьев колёс грузовых вагонов до 600 тыс. км. Реализация этих требований невозможна без развития и комплексного использования средств тепловой диагностики автотормозного оборудования подвижного состава на ходу поезда.
В России тепловой контроль ходовых частей подвижного состава (в частности, буксовых узлов и колодочных тормозов) первоначально осуществлялся при помощи систем ПОНАБ и ДИСК, а в дальнейшем их модернизированными вариантами – КТСМ-01 и КТСМ-01Д. В конструкции КТСМ-01Д для теплового контроля колодочных тормозов применялись вспомогательные напольные камеры, инфракрасная оптика которых ориентирована на ступицы колёс с наружной стороны. В 2006 году началось массовое внедрение аппаратуры нового поколения КТСМ-02, а также выполнение работ по модернизации приборов КТСМ на КТСМ-02. Несмотря на более современную элементную базу и гибкость в отношении вариантов настройки пороговых значений теплового контроля, отказ от вспомогательных напольных камер, применявшихся в КТСМ-01Д и ориентированных на ступицы колёс, в пользу основных напольных камер КНМ-05 с креплением на рельсе привел к невозможности непосредственной оценки нагрева колёс при колодочном торможении. Их использование позволяет выявлять заторможенные тележки по тепловой аномалии боковин рам тележек, однако создание на их базе полноценной системы бесконтактного теплового контроля колодочных тормозов не представляется возможным. Тем не менее, рост отцепок вагонов в последние годы происходит в основном как раз за счет неисправностей колёсных пар [2]. В период 2013-2016 гг. среднегодовой темп роста отцепок по этим причинам составил 15,9%. Для сравнения, среднегодовой темп роста совокупного числа отцепок в тот же период составил 8%. При этом количество неисправностей колёсных пар увеличивается с темпом, значительно более высоким, чем рост грузооборота: 15,9% против 2,2% в период 2013-2016 гг. Значительный относительный рост неисправностей колёсных пар привел к тому, что к 2016 году доля отцепок по ним достигла 60%. По имеющимся данным, среди основных видов неисправностей колёсных пар около 19% занимают термомеханические повреждения – выщербины, ползуны, навары, являющиеся дефектами тормозного происхождения.
Очевидно, что технические и программные средства тепловой диагностики автотормозного оборудования, в частности, наиболее распространенных колодочных тормозов, нуждаются в дальнейшем совершенствовании. В этой связи особую актуальность имеет задача по исследованию процесса теплового контроля средствами тепловой диагностики колодочных тормозов с целью выбора наиболее информативной зоны теплового контроля, ориентации инфракрасной оптики на объект контроля, назначения пороговых значений теплового контроля, формирования системы диагностических признаков, характеризующих текущее техническое состояние объекта. Для решения такой задачи целесообразно применение методов компьютерного имитационного моделирования с системной интеграцией моделирования процессов торможения и осуществления теплового контроля колодочных тормозов. В предыдущих работах автора подробно рассмотрены вопросы моделирования процесса торможения подвижного состава с точки зрения нагрева колёс [3], [4] в рамках разработанной диагностической модели теплового контроля колодочных тормозов [5], [6]. Целью настоящей статьи является развитие положений предыдущих работ, а именно – исследование процесса теплового контроля колодочных тормозов с точки зрения оценки влияния ориентации инфракрасной оптики на получаемые результаты контроля.
Метод исследования
Основной особенностью упомянутой выше комплексной модели теплового контроля колодочных тормозов является её блочное описание, когда выходные данные одного блока являются входными для другого. Модель состоит из трёх обособленных блоков:
1. Модель взаимодействия колеса и тормозной колодки при торможении, в состав которой входят подмодели тормозного расчета, определения теплового потока при взаимодействии колеса и колодки, а также расчета коэффициентов конвективной теплопередачи.
2. Модель нагрева колеса при торможении, реализованная на основе метода конечных элементов (МКЭ). Входными данными для моделирования нагрева колеса служат результаты расчетов в модели взаимодействия колеса и тормозной колодки при торможении.
3. Модель определения траектории сканирования и вычисления уровня сигнала, которую предлагается рассмотреть более подробно в рамках настоящей статьи.
Исходными данными к моделированию траектории сканирования и вычисления уровня сигнала, получаемого приемником ИК-излучения, являются результаты моделирования нагрева колеса. В модели определения траектории сканирования принято существенное допущение – вертикальные перемещения колеса, как объекта теплового контроля, вследствие движения по неровностям пути приняты несущественными и в рамках модели не учитываются. С учетом этого допущения форма траектории сканирования является достаточно простой и представляет собой с некоторой степенью упрощения параболу, начальная и конечная точки которой находятся на окружности колеса, а вершина лежит на оси мгновенного центра вращения колеса, соответствующего моменту начала пересечения колесом сканирующего луча приемника ИК-излучения, а высота её расположения на колесе зависит от угла ориентации приемника.
Более сложной является задача определения формы и площади участка колеса, попадающего в зону контроля приемника ИК-излучения (пятно). Это связано с тем, что составные части колеса (обод, диск, ступица), а также соединение между ними, имеют сложные формы со скруглениями больших радиусов, плавными изгибами, конусными переходами. Для отыскания формы и площади пятна в каждый момент времени сканирования необходимо решать задачу динамического пространственного пересечения поверхности колеса с зоной контроля, имеющей вид конуса с вершиной в точке, из которой исходит оптическая ось приемника. В этой связи, а также с целью точного описания траектории сканирования колеса приемником ИК-излучения и определения формы и площади пятна в каждый момент времени сканирования разработана математическая модель движения колёсной пары по железнодорожному пути. Предложенная модель базируется на применении методов исследования динамики систем твердых тел [7], в основе которых лежит применение следствий из второго закона Ньютона:
- теоремы о движении центра масс:
(1)
где – масса тела;
– ускорение в базовой системе координат;
– равнодействующая внешних сил;
- теоремы об изменении кинетического момента тела:
(2)
где – тензор инерции тела относительно центра масс;
– угловое ускорение тела;
– кососимметрический тензор угловой скорости;
– угловая скорость тела;
– главный момент внешних сил относительно центра масс.
Рассматривая механическую систему из абсолютно твердых тел, соединенных шарнирами нормального типа, для каждого тела теорема о движении центра масс (1) и уравнение Эйлера (2) запишется в виде:
(3)
где – номер тела;
– число тел в системе;
– главный вектор и главный момент относительно центра масс активных сил;
– главный вектор и главный момент относительно центра масс сил реакций и связей.
Систему уравнений (3) можно переписать в матричном виде:
(4)
где – матрица масс отдельного тела;
– столбец активных сил;
– столбец активных сил;
– столбец реакций сил.
Зависимости кинематических характеристик всех тел системы от обобщенных координат и их первых и вторых производных по времени имеют вид:
(5)
где – номер произвольного тела системы;
– радиус-вектор начала связанной с телом системы координат;
,
,
,
– линейные и угловые скорости и ускорения тела относительно базовой системы координат.
Присоединяя соотношения (5) к уравнениям (3),
(6)
получим полные уравнения движения системы:
(7)
которые представляют собой систему линейных алгебраических уравнений относительно неизвестных вторых производных от обобщенных координат
и сил реакций связи.
Разработанная динамическая модель представлена твердотельными моделями колеса и пути. Её общий вид приведен на рис. 1.
Рис. 1. Общий вид динамической модели движения колёсной пары
по железнодорожному пути
Модель рельса принимается в качестве безмассового элемента со следующими допущениями: деформации левого и правого рельса не зависят друг от друга; при вертикальной деформации и поперечном отжатии рельса возникают линейные упруго-диссипативные силы.
Силы, действующие на рельс вследствие деформаций, определяются линейными соотношениями:
(8)
где – коэффициенты жесткости и демпфирования рельса в поперечном и вертикальном направлениях соответственно.
Силы совместно с контактными силами, действующими между колесом и рельсом, образуют уравновешенную систему сил. В модели контакт полагается одноточечным. В этом случае уравнения равновесия в проекциях на оси пути имеют вид:
(9)
В рамках модели предлагается рассматривать только качение колёсной пары по рельсам без учета остальной конструкции единицы подвижного состава. Тогда модель колёсной пары можно с достаточной для заявленных целей моделирования точностью представить единым телом. В качестве примера процесс сканирования проиллюстрируем рис. 2, а, на котором он представлен в трех фрагментах вращательно-поступательного движения колеса с шагом по оборотам колеса, показывающим прохождение характерных точек сканирующим лучом – точки начала сканирования (НС), оси колеса и точки окончания сканирования (ОС). Приемник ИК-излучения ориентирован на ступицу колеса.
На рис. 2, б укрупненно представлены полученные в результате моделирования формы пятна сигнала приемника для нескольких характерных моментов пересечения элементов конструкции колеса со сложной формой и сканирующего луча.
Для оценки формы и уровня сигнала, получаемого приемником ИК-излучения при сканировании колеса, на каждом шаге моделирования рассчитывается средняя температура пятна по формуле:
(10)
где – температура
-го узла конечно-элементной модели, попавшего в зону контроля;
– количество узлов, попавших в зону контроля.
Значение осциллограммы сигнала, пропорционального температуре участка колеса в зоне контроля, определяется из рассчитанных средних температур в каждый момент времени. Результаты моделирования нагрева колеса передаются в модель определения траектории сканирования и вычисления уровня сигнала, где моделируется прохождение нагретого колеса и считывание температуры с его поверхности при сканировании. Общий вид реализованной модели с иллюстрацией процесса сканирования нагретого колеса представлен на рис. 2, в.
а) процесс сканирования
б) формы пятен в различные моменты моделирования прохождения колесной
пары сканирующего луча
в) процесс сканирования нагретого колеса
Рис. 2. Сканирование колеса при ориентации приемника ИК-излучения
на ступицу колеса
Результаты исследования
Предлагается рассмотреть четыре варианта ориентации приемника ИК-излучения на колесо – при расположении приемника с внутренней или внешней стороны колеса и ориентацией на ступицу или обод колеса. Для каждого из предлагаемых вариантов получены осциллограммы изменения сигнала, принимаемого ИК-оптикой, по рассчитанным с помощью модели нагрева режимам торможения. Предлагается рассмотреть полученные сигналы в наиболее показательных кратковременных режимах торможения, когда торможение происходит с высоких скоростей на порожних и груженых режимах воздухораспределителя, а также длительные режимы для сравнительного анализа (табл. 1).
На рис. 3 приведены осциллограммы изменения сигнала при ориентации ИК-оптики на ступицу колеса с внешней его стороны.
Как видно из рис. 3, осциллограммы сигналов в целом имеют параболическую форму. Для кратковременных режимов торможения при этом характерно появление широкой «плоской» зоны между ветвями параболы, которая соответствует моментам прохождения дисковой частью колеса сканирующего луча. В груженых режимах на осциллограммах можно отметить наличие «площадок», соответствующих началу сканирования колеса (зоны гребня и поверхности катания). Возникновение «площадки» обусловлено большей длительностью процесса торможения и лучшим прогревом материала колеса по сечению вследствие явления теплопроводности. В длительных режимах торможения форма сигнала стремится к классической параболической форме с более плавным достижением экстремума в нижней части, что, очевидно, обусловлено более интенсивным прогревом колеса по всему сечению.
Таблица 1
Характеристики режимов нагрева колеса при торможении
|
№ |
Начальная скорость1, км/ч |
Тип колодки |
Режим ВР |
Уклон пути, ‰ |
Температура воздуха, °С |
Толщина обода колеса, мм |
|
Кратковременные режимы |
||||||
|
1 |
100 |
чугунная |
порожний |
0 |
0 |
70 |
|
2 |
груженый |
|||||
|
3 |
100 |
композиционная |
порожний |
|||
|
4 |
груженый |
|||||
|
Длительные режимы (длительность торможения 1200 с) |
||||||
|
5 |
30 |
композиционная |
порожний |
0 |
0 |
70 |
|
6 |
груженый |
|||||
Примечание: 1 – для длительных режимов скорость на протяжении исследуемого режима торможения принята постоянной.
Рассмотрим осциллограммы изменения сигналов при ориентации ИК-оптики на обод колеса с внешней его стороны (рис. 4).
Как видно из рис. 4, у всех сигналов при подобной ориентации ИК-оптики можно отметить несколько характерных зон. Для удобства анализа отметим эти зоны на рис. 4, а. Зона 1 показывает прохождение сканирующим лучом участка от гребня (первые точки сигнала) к поверхности катания. В кратковременных режимах торможения регистрируемая разница температур между гребнем и поверхностью катания выше, чем при длительных режимах, и имеет ярко выраженный градиент с быстро достигаемым экстремумом. При использовании композиционных тормозных колодок эта разница еще больше, а максимум температуры достигается значительно быстрее, чем при использовании чугунных колодок. Зона 2 иллюстрирует прохождение сканирующим лучом боковой поверхности обода колеса, температура которой несколько ниже температуры поверхности катания колеса. При использовании композиционных колодок разница между максимальным уровнем сигнала в зоне 1 и минимальным уровнем сигнала в зоне 2 на несколько порядков превосходит аналогичный показатель при использовании чугунных колодок. Зона 3 в некоторой степени является зеркальным отражением зоны 1 и показывает прохождение сканирующим лучом участка колеса от обода к гребню через поверхность катания.
На рис. 5 приведены осциллограммы изменения сигнала при ориентации ИК-оптики на ступицу колеса с его внутренней стороны.
Сравнение результатов моделирования на рис. 3 и 5 показывает, что при ориентации ИК-оптики на ступицу колеса с его внутренней стороны регистрируемая аппаратурой температура значительно ниже, чем при расположении оптики с внешней стороны колеса. Это, очевидно, обусловлено попаданием в зону контроля поверхности катания колеса, подвергающейся наиболее интенсивному нагреву при торможении. Величина разницы в уровне сигналов имеет зависимость от продолжительности торможения – с ростом длительности торможения разница в получаемых сигналах также растет. Форма получаемых сигналов при сравниваемых вариантах ориентации ИК-оптики можно считать приблизительно одинаковой за исключением локальных отклонений при переходах от обода к дисковой части колеса и наоборот, обусловленных различной формой сканируемых поверхностей.
|
Кратковременные режимы |
|
|
|
|
|
а) режим 1 |
б) режим 2 |
|
|
|
|
г) режим 3 |
д) режим 4 |
|
Длительные режимы |
|
|
|
|
|
е) режим 5 |
ж) режим 6 |
Рис. 3. Осциллограммы сигнала, получаемого приемником ИК-излучения
при его ориентации на ступицу колеса с внешней стороны
|
Кратковременные режимы |
||||
|
|
|||
|
а) режим 1 |
б) режим 2 |
|||
|
|
|
|||
|
в) режим 3 |
г) режим 4 |
|||
|
Длительные режимы |
||||
|
|
|
|||
|
д) режим 5 |
е) режим 6 |
|||
Рис. 4. Осциллограммы сигнала, получаемого приемником ИК-излучения
при его ориентации на обод колеса с внешней стороны
|
Кратковременные режимы |
|
|
|
|
|
а) режим 1 |
б) режим 2 |
|
|
|
|
в) режим 3 |
г) режим 4 |
|
Длительные режимы |
|
|
|
|
|
д) режим 5 |
е) режим 6 |
Рис. 5. Осциллограммы сигнала, получаемого приемником ИК-излучения
при его ориентации на ступицу колеса с внутренней стороны
Осциллограммы изменения сигнала при ориентации ИК-оптики на обод колеса с его внутренней стороны приведены ниже (рис. 6).
Анализ динамических картин прохождения колесной парой участка контроля и графиков на рис. 6 показывает, что в зону контроля при принятой ориентации ИК-оптики попадает только боковая поверхность обода колеса. Этим обусловлена их приближенность к параболической форме и отсутствие дополнительных экстремумов, как на рис. 5, обусловленных попаданием в зону контроля поверхности катания. Оценивая приведенные графики, заметим также, что они имеют незначительные отклонения между минимальным и максимальным уровнями принимаемых сигналов. При этом, как и в случае ориентации на ступицу, разница между регистрируемым уровнем температур с внутренней стороны обода значительно ниже, чем при ориентации с внешней.
|
Кратковременные режимы |
|
|
|
|
|
а) режим 1 |
б) режим 3 |
|
|
|
|
в) режим 55 |
г) режим 57 |
|
Длительные режимы |
|
|
|
|
|
д) режим 76 |
е) режим 78 |
Рис. 6. Осциллограммы сигнала, получаемого приемником ИК-излучения при его ориентации
на обод колеса с внутренней стороны
Заключение
Обобщенный анализ приведенных результатов моделирования вычисления уровня сигнала, принимаемого ИК-оптикой, показывает, что при ориентации оптики на колеса с внешней стороны в зону контроля попадает поверхность катания колеса. В этой части подобная ориентация оптики видится наиболее информативной, поскольку позволяет определить максимальную температуру колеса. Несмотря на это, необходимо также учитывать тот факт, что при реализации режима экстренного торможения возможно резкое кратковременное повышение температуры поверхности катания колеса, что не отражает адекватной картины работы тормозного узла. В таких случаях возможно ложное срабатывание средств теплового контроля (СТК). Ориентация ИК-оптики на колесо с его внутренней стороны позволяет исключить возможное ложное срабатывание СТК при экстренном торможении поезда, а также получить приблизительное представление о максимальной температуре поверхности катания колеса на основании температуры гребня.
Корректность приведенных в статье результатов моделирования траектории сканирования при тепловом контроле колодочных тормозов и вычисления уровня сигнала, получаемого приемником ИК-излучения, подтверждается сходимостью с результатами мониторинга нагрева колёс и натурных испытаний экспериментальных комплектов СТК колодочных тормозов, проводившихся ООО «Инфотэкс АТ» при непосредственном участии автора в мае-августе 2018 года на станции Исток Свердловской железной дороги. Максимальная разница в сигналах, полученных экспериментально и расчетным путем с использованием имитационной модели, составила не более 5%. Более подробный анализ полученных экспериментальных результатов, по мнению автора, является предметом дальнейшей дискуссии.
1. Стратегия развития железнодорожного транспорта в РФ до 2030 года: распоряжение Правительства РФ № 877-р. [Электронный ресурс]. – URL: www.mintrans.ru/documents/detail.php?ELEMENT_ID=13009 (дата обращения: 01.02.2020).
2. Концепция развития средств диагностики подвижного состава на ходу поезда [Электронный ресурс]. – URL: http://www.pkbcv.ru/nts/docs_2019-06-04/00_Концепция_диагностика_3.4.pdf (дата обращения: 23.01.2020).
3. Салтыков Д.Н., Шалупина П.И. Моделирование нестационарного температурного поля цельнокатанного колеса при колодочном торможении // Материалы III Всеросс. научн.-техн. конф. с международным участием «Приборы и методы измерений, контроля качества и диагностики в промышленности и на транспорте» (Омск, 18-19 октября 2018). Омск: Омский гос. университет путей сообщения. C. 34-40.
4. Shalupina P.I., Pavlyukov A.E., Saltykov D.N. Transient Temperatures Patterns of Wheel During Braking // Materials of International Conference Scientific Research of the SCO countries: Synergy and Integration. Reports in English. Part 2. Beijing, PRC. P. 189-197.
5. Павлюков А.Э., Шалупина П.И. Моделирование работы системы теплового контроля колёс подвижного состава // Сб. тр. конф. «Проблемы и перспективны развития вагоностроения» (Брянск, 18-19 апреля 2019). Курск, 2019. С. 125-128.
6. Миронов, А. А. Диагностическая модель теплового контроля колес подвижного состава / А.А. Миронов, Д.Н. Салтыков, А.Э. Павлюков, П.И. Шалупина // Транспорт Урала. 2019. №3 (62). С. 36-40. DOI: 10.20291/1815-9400-2019-3-36-40.
7. Погорелов Д.Ю. Введение в моделирование динамики систем тел: Учеб. пособие. Брянск: Изд-во БГТУ, 1997. 156 с.
